脈沖聲強(qiáng)的各種形式的定義如下:(1)空間峰值時(shí)間峰值聲強(qiáng)(ISPTP,spatialpeak-temporalpeak):聲場(chǎng)特定平面內(nèi),聲強(qiáng)的空間峰值(最大值)和時(shí)間峰值(最大值)。(2)空間峰值時(shí)間平均聲強(qiáng)(ISPTA,spatialpeak-temporalaverage):聲場(chǎng)特定平面內(nèi),聲強(qiáng)的空間峰值...[繼續(xù)閱讀]

    在超聲診斷儀換能器的脈沖超聲場(chǎng)中,選三維直角坐標(biāo)系(x,y,z)的原點(diǎn)于發(fā)射換能器表面聲中心處,x軸為聲束的中心軸。在其最大瞬時(shí)聲壓的空間位置(lP,0,0)處,安放兆赫級(jí)測(cè)量水聽器,測(cè)得水聽器的輸出電壓最大瞬時(shí)值為UL(lP,0,0,tP),用式...[繼續(xù)閱讀]

    超聲學(xué)的理論基礎(chǔ)是振動(dòng)與波。為研究超聲波的傳播規(guī)律,需要用數(shù)學(xué)來(lái)表述波動(dòng)物理參量數(shù)之間的時(shí)空關(guān)系。早在1877年,LordRayleigh出版“聲學(xué)理論”(TheTheoryofSound)首次以數(shù)學(xué)方程的形式描述聲波,構(gòu)建未來(lái)實(shí)用聲學(xué)的基礎(chǔ)。為簡(jiǎn)化起...[繼續(xù)閱讀]

    圖2-30超聲波垂直入射到平面界面的反射與透射(1)界面兩側(cè)的聲壓相等,pt＝pr+p0(2)界面兩側(cè)質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)速度相等,μ0-μr＝μt此時(shí)定義聲壓的反射率r和透射率t,以及聲強(qiáng)的反射率R和透射率T,根據(jù)基本定義可以推得以下公式(詳細(xì)推導(dǎo)可以參...[繼續(xù)閱讀]

    聲波的折射與幾何光學(xué)中光線的折射類似,也滿足折射定律,該定律由荷蘭數(shù)學(xué)家斯涅耳發(fā)現(xiàn)也稱為斯涅耳定律(SnellsLaw)。入射波、反射波、透射波的數(shù)學(xué)表達(dá)式分別為相比垂直入射,超聲波斜入射到平界面時(shí)必須考慮入射角的角度。如...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)平面波入射到曲界面上時(shí),其反射波將發(fā)生聚焦或發(fā)散。平面波束與曲界面上各入射點(diǎn)的法線構(gòu)成不同的夾角:入射角為0℃的聲束沿原方向返回,稱為聲軸,其余聲線的反射則隨著距聲軸距離的增大,反射角逐漸增大。當(dāng)曲界面為凸球...[繼續(xù)閱讀]

    由超聲波的入射與反射定理可知,聲波遇到特性阻抗相差很大的兩種介質(zhì)的界面時(shí),會(huì)發(fā)生很強(qiáng)的反射,透射聲波能量的不足會(huì)導(dǎo)致在醫(yī)學(xué)應(yīng)用時(shí)無(wú)法深入探測(cè)內(nèi)部組織結(jié)構(gòu)。通過(guò)聲學(xué)匹配,可以在一定程度上解決這個(gè)問題。下面簡(jiǎn)要通...[繼續(xù)閱讀]

    在醫(yī)學(xué)上,通常將耦合劑充填于探頭表面和皮膚之間,以驅(qū)除空氣,形成使超聲波順暢和不失真?zhèn)鞑サ耐ǖ馈?0世紀(jì)70年代初的美國(guó)專利中曾對(duì)“超聲耦合凝膠”提出過(guò)十項(xiàng)要求,雖然歷經(jīng)40多年,但現(xiàn)在看來(lái)仍不過(guò)時(shí)。分別是:(1)與人體組...[繼續(xù)閱讀]

    圖2-39超聲波的散射以及與反射、折射、衰減等的比較當(dāng)介質(zhì)的表面粗糙、障礙物的尺寸很小(接近或者小于超聲波的波長(zhǎng))時(shí),超聲波作用在該類介質(zhì)上時(shí),聲波的反射、折射和透射等理論不再適用,這時(shí)需要用散射和衍射理論來(lái)解釋超...[繼續(xù)閱讀]

    當(dāng)波源、介質(zhì)、觀察者(接收裝置)之間相對(duì)靜止時(shí),接收到的波的頻率并沒有發(fā)生變化。但在下面幾種情況下:圖2-50多普勒現(xiàn)象的發(fā)現(xiàn)(1)波源相對(duì)于介質(zhì)、觀察者之間。(2)觀察者相對(duì)于波源、介質(zhì)之間。(3)波源、觀察者相對(duì)于介質(zhì)之間...[繼續(xù)閱讀]